近藤效应来源于非磁金属中微量的磁性杂质散射。 ... 当温度低于特征温度—近藤温度T K 时，磁性杂质的自旋将被屏蔽，形成总自旋为零的多体单重态的基态，即Kondo单态。由于Kondo单态的非磁性散射，电阻率在温度接近0 K时趋于饱和。

1964年，近藤淳从理论上阐明了该效应的形成机制：由于孤立磁性 原子与传导电子之间存在rkky相互作用，围绕磁性原子的传导电子的自旋将反平行极化，从而屏蔽磁性原子的磁矩，并形成一个多体单态。其他传导电子与这个多体单态之间不再有"自旋相同，空间

1964年，近藤淳从理论上阐明了该效应的形成机制：由于孤立磁性 原子与传导电子之间存在rkky相互作用，围绕磁性原子的传导电子的自旋将反平行极化，从而屏蔽磁性原子的磁矩，并形成一个多体单态。其他传导电子与这个多体单态之间不再有"自旋相同，空间

当温度低于特征温度——近藤温度T K 时，磁性杂质的自旋将被屏蔽，形成总自旋为零的多体单重态的基态，即Kondo单态。由于Kondo单态的非磁性散射，电阻率在温度接近0K时趋于饱和。 ... 局域磁矩通过各向同性的s-d交换作用对传导电子的散射导致电阻率极小值和

Kondo效应是凝聚态物理里面第一个明显体现了多体关联效应的现象。 ... 由于局域磁矩在零温下会被完全屏蔽，它对其余传导电子的散射只引起一个相移并进而影响电子在费米面上的态密度，其结果只改变热力学量的大小，而不会有定性的改变。 ... 这样处理本质

现象. 这一散射过程也被称为Kondo散射[13,14].在微观图像上, 受到超导现象中自旋相反的电子配对形成Cooper 对的启发, Yosida[15]首先提出导带电子与磁性杂质在低温下会形成自旋相反的束缚态, 后被称为Kondo 单态(Kondo. nglet). Kondo 效应通常由一个特征温标 . 磁性0杂质与